图131(b)左边的曲线与铸件断面上各时刻的液相等温线相对应,称为 “液相边界”,
右边的曲线与固相等温线相对应,称为 “固相边界”。从图131(b)可以看出,时间为2min
时,距铸件表面x/R=06处合金开始凝固,由该处至铸件中心的合金仍为液态 (液相区);
x/R=02处合金刚刚凝固完了,从该处至铸件表面的合金为固态 (固相区),二者之间是
液固两相区 (凝固区)。到32min时,液相区消失。经过53min,铸件壁凝固完毕。所
以,图131(b)的两条曲线是表示铸件断面上液相和固相等温线由表面向中心推移的动态
曲线。“液相线”边界从铸件表面向中心移动,所到之处凝固就开始;
如图137所示。
对于这类合金铸件采用普通冒口xc其缩松是很困难的,而往
往必须采取其他措施,如增加冒口的补缩压力,加速铸件冷却
等方法,以增加铸件的致密性。
中等结晶温度范围的合金 (如中碳钢,高锰钢,部分黄铜等),凝固区域为中等宽度。
它们的补缩特性、热裂倾向性和充型性能介于窄结晶温度范围和宽结晶温度范围合金之间。
4.铸件的凝固方式的影响因素
铸件断面凝固区域的宽度是由合金的结晶温度范围和温度梯度两个量决定的。
3表面张力引起的附加压力
假设液体中有一半径为r的球形气泡,
由于液体表面张力造成了指向内部的力p
(图113)。若将球的体积增大ΔV,则必须
克fu阻力p而对它做功:ΔW=pΔV。而
这一所做之功变为表面积增大后的表面自
由能增量:ΔF=σΔS(ΔS为球体增大之表面积)
由此可见,因表面张力而造成的附加压力p的大小与曲率半径r成反比。
则r1=r2=r。附加压力p也称拉普拉斯压力。
如液面凸起 (不润湿),附加压力为正值,液面下凹 (润湿),附加压力为负值,如图
4所示。造型材料一般不被液态金属润湿,即θ>90°(θ为润湿角)。故液态金属在铸型
道内的表面是凸起的,如图115所示,此时产生指向内部的附加压力。